多模光纤的最大接收角可通过数值孔径(NA)比较准确地估算,但是这种关系对单模光纤不适用。
NA和最大接收角( )的关系可通过几何光学计算得到,公式请见下图。如果把入射光看成一条条射线, 就表示光纤收集离轴光线的能力:入射角小于等于 的光线(红色和粉色)在纤芯和包层界面发生全内反射(TIR),将被约束在纤芯中向前传播;入射角大于 的光线(蓝色)由于折射最终被损耗。
入射角 的光线将被耦合到多模光纤某个导模中。一般而言,入射角越小,被激发的光纤模式阶数越低。大部分能量集中在中心附近的低阶模式中,正入射光线激发最低阶模式。下面是两种多模光纤传播示意图。
使用上述公式计算的NA不是单模光纤的最大入射角,故无法表征单模光纤的光接收能力。单模光纤中只存在由0度入射光激发的最低阶导模,传播示意图如下。
使用NA估算单模光纤输出的发散角很不准确。此时光束因衍射而发散,几何光学不考虑这种效应,所以需要使用波动光学。如何使用高斯光束传播理论计算单模光纤的发散角请看第3部分。
光束沿单模光纤传播时维持接近高斯形的强度轮廓,可用模场直径(MFD)表征轮廓宽度,即强度降到峰值的1/e²时所跨的宽度。经验法则:单模光纤的MFD约为纤芯直径的1.15倍。
入射光越接近高斯光,耦合效率越高。如果入射光为高斯光,并且束腰等于光纤MFD,那么可以达到很高的耦合效率。在高斯光束公式中用MFD代入束腰直径可以准确计算单模光纤的耦合参数和发散角。
单模光纤只有一种导模,可用贝塞尔函数描述。由于形状相似,使用高斯函数可以简化光纤模式,同时提供准确结果。下图中展示了单模光纤的模式强度轮廓,入射光只有与之匹配才能被耦合到导模中。
提高单模光纤耦合效率要求入射高斯光束的束腰位于光纤端面,且束腰强度和模式强度匹配重合。如果束腰直径不等于MFD、光束强度轮廓变化或者偏离,又或者没有沿光纤轴向入射,这些情况都会降低耦合效率。详细介绍请见第4部分。
使用NA估算单模光纤的发散角存在较大误差,更准确的方法是使用高斯光束传播理论。单模光纤的远场发散角的近似计算公式如下,其结果是以弧度为单位的发散角或接收角。
单模光纤的输出类似高斯光,如用几何光学计算发散角有较大偏差。几何光学计算的发散角等于arcsin(NA),只适用于一般的多模光纤。
单模光纤输出高斯光束,瑞利距离和z点处的光束半径分别用下面两个公式计算。
据此可以准确模拟单模光纤输出光束的发散角,如下图所示。从图中可以看出,根据几何光学理论使用NA计算发散角存在很大误差。此例中NA和MFD分别等于0.13和6.4 µm。工作波长为980 nm,瑞利距离为32.8 µm。
从图中可看出,在瑞利距离以内时,光束发散率不是线性的,而在远场可看成近似线性。图中标注的两个角度值根据各自曲线的斜率计算。如果使用上面的远场近似公式计算,结果转换成角度为5.61°,误差较小。
调节入射光束的角度、位置和强度轮廓可以提高单模光纤的耦合效率。假设光纤端面为平面并与轴向垂直,满足以下条件的光束可以到达最高耦合效率:
高斯强度轮廓
从光纤端面正入射
束腰位于光纤端面
束腰中心对准纤芯中心
束腰直径等于光纤MFD
如果激光器只发射最低阶横模,那么输出近似高斯光束,可以高效耦合到单模光纤中。但是多模激光或宽带光源和单模光纤的耦合效率很低,即使聚焦到纤芯区域,大部分光会被泄露。这是因为多模光源只有一部分光匹配单模光纤导模特征,所以多模光源可以用多模光纤提供更高的耦合效率。
这个问题取决于光纤类型。对于阶跃折射率多模光纤,纤芯上每个点的最大接收角都是一样的。但是,渐变折射率多模光纤只有纤芯中心处才能提供最大的入射角。距离中心越远,最大接收角越小,在包层界面附近的最大接收角趋近于0。
下图中比较了两种多模光纤的不同:左边为阶跃折射率多模光纤,折射率在整个纤芯上都是恒定的。右边为渐变折射率多模光纤,折射率随纤芯位置不同,最大折射率一般在中心位置。
对于阶跃折射率多模光纤,如果入射光线角度小于等于|θmax|,就能被阶跃折射率多模光纤高效耦合。纤芯径向上每个点的最大接收角都是一样的,详见下图。
对于渐变折射率多模光纤,因为纤芯折射率随径向距离变化,所以接收角也随径向距离变化。纤芯中心处的接收角最大,而包层边界附近的接收角趋近于零,详见下图。
阶跃折射率多模光纤能接收更多的光。渐变折射率多模光纤中所有导模具有相似的传播速度,可以降低光束传播过程中的模式色散。
如果应用中要求在多模光纤中耦合尽可能多的光,并且受模式色散影响较小,阶跃折射率多模光纤可能是更好的选择。反之应该考虑渐变折射率多模光纤。